科学|光的明暗相间条纹是引力作用产生的
牛顿提出光的"微粒说"后曾取得了巨大的成功 ， 但是由于"微粒说"解释不了光的干涉衍射现象而被摒弃 。 由于自然科学发展的局限 ， 牛顿的时代还认识不到光可以在引力作用下弯曲（发生偏转） ， 直到上个世纪科学家才在实验中证实了这一点 。 就在西方物理学解释电子双缝干涉实验和延迟选择实验陷入迷茫之际的时候 ， 我们认为是时候重振光的微粒假说 ， 杀出一条血路、开创一条新路了 。 与其坐而论道不如起而行之 ， 我们提出光子通过窄缝发生偏转是由引力作用引起的 ， 有人提出只有在恒星这类引力场极强的星体表面光子才可能发生偏转 ， 通常情况下我们日常生活中的单缝其引力并不足以引起光子发生偏转 。 那么是否宏观物体的引力不足以让光线偏转呢？我们来看实验 。
（一）直边衍射现象 。 在光的衍射现象中有一种很特殊的衍射现象 ， 那就是光在不透明物体直边缘处发生的衍射现象 ， 这种衍射特点是：能在直边物体几何投影内产生微弱照明 ， 并可在承影面上产生明暗相间的条纹 ， 也就是说光线可以绕过物体并在其阴影区内投射出不连续的亮纹 ， 这里光线同样拐弯了 。 直边衍射是什么意思呢？说得简单点就是一块砖头在平行光下本来影子的边缘应该是很清晰的：亮的地方亮、暗的地方暗 ， 可事实上并非如此 ， 在本来应该是暗的阴影区内还有不连续的亮纹 。 事实上不光砖头 ， 任何物体在阳光下的影子的边缘都是较模糊的 ， 有人说这主要是由于太阳有一定的体积不是点光源造成的 ， 这里我们不再花力气去争论 ， 实际上这是直边衍射现象的一种表现 。
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【科学|光的明暗相间条纹是引力作用产生的】
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波动理论认为光线经过不透明物体产生拐弯（形成明暗相间的条纹）是由于直边衍射的子波相互干涉的结果 。 也许是我们读书少 ， 对这个解释始终搞不明白：不是说光波只有遇到缝宽或小孔的尺寸与光波波长相近或者比光波波长小时才可能发生明显的衍射现象吗？怎么会在没有缝也没有小孔的情况下 ， 光波绕过尺寸比其波长大很多个数量级的宏观物体也能够发生"直边衍射"现象呢？比如说我们在太阳下的影子边缘是较模糊的 ， 那么据此认为我们人类也有一定波长就很荒谬了 。 实际上"直边衍射"是"波动理论"的硬伤之一 ， 波动理论对它的解释是很苍白无力的 ， 这里我们不作过多讨论 。
根据微粒假说 ， "直边衍射"认为光线通过宏观物体后发生偏转是物体引力作用于光线并使之弯曲的结果 。 如图 ， 光线经过不透明物体产生拐弯（形成不连续的亮条纹）是光子在物体引力作用下发生偏转的结果 ， 这个解释很简单也很直接 ， 不需要我们作过多的阐述 。 唯一需要我们证明的就是：宏观物体的引力是否强得足以使光子偏转呢？
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（二）电子"衍射"现象 。
电子内部结构 。 ①电子的本质属性是粒子性 ， 电子具有特定的内部结构 ， 可以吸收光子也可以"裂变"放出光子并且这一过程可以无限次重复 ， 所以电子质量并非一成不变的而是时刻处于变化之中的 。 ②与原子核"质量幻数"相似 ， 电子也存在若干个不连续的结合能极大值――"质量幻数" ， 每个"质量幻数"对应于电子在原子中的一条稳定轨道 。 电子在原子中不同稳定轨道上的质量是不同的 ， 电子离核越近质量越小、离核越远质量越大 。 ③电子离原子核越近质量越小、内部各部分结合的越紧密、"饥饿程度"越高因而其结合光子的能力越强；电子离核越远质量越大、内部各部分结合的就越松散、"饥饿程度"越低、其结合光子的能力就越弱 。 ④当电子与原子核在静电引力作用下沿着直线相互靠近时 ， 电子会通过"裂变"放出光子获得反冲从而增大绕核速度 ， 保证其不落入原子核中；电子在远离原子核时又会迅速吸收光子增加质量为下一次"裂变"做好物质储备 。 ⑤虽然电子可以吸收光子增大质量 ， 但是电子存在"临界质量" ， 大于"临界质量"的电子都是极不稳定的 ， 将在极短时间内裂变放出光子并重新生成能够稳定存在的质量较小的电子 。
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如果我们用横坐标表示电子的质量 ， 用纵坐标表示电子内部的结合力 ， 则我们可以大致画出电子质量内部结合力草图 。 从图上可以看出 ， 电子质量越小内部结合力越大同时离原子核越近、吸收光子的能力越强 ， 电子质量越大内部结合力越小、离原子核越远、吸收光子的能力越弱 ， 当电子吸收了质量足够大的光子后会处于"临界质量" ， 此时电子不能继续吸收光子增大质量了 ， 在外界微小扰动作用下电子又会"裂变"放出光子减小质量 。 电子可以吸收光子增大质量也可以"裂变"放出光子来改变自身的运动状态 ， 由于电子的质量占原子质量的千分之一以下 ， 所以通常情况下电子质量的变化对整个原子质量的影响很小 ， 但我们也应该能够观测出来 。 事实上在化学变化中往往伴随着发光发热现象 ， 物质放出了光子肯定损失了质量 ， 相对论认为光子没有静质量 ， 这个之后我们再讨论 。
电子与原子碰撞时损失的能量是不连续的 。 1914年弗兰克和赫兹在研究中发现电子与原子发生非弹性碰撞时能量的转移是量子化的 。 弗兰克赫兹实验装置主要是一只充气三极管 ， 电子从加热的铂丝发射 ， 铂丝外有一同轴圆柱形栅极 ， 电压加于其间 ， 形成加速电场 。 电子穿过栅极被外面的圆柱形板极接受 ， 板极电流用电流计测量 。 当电子管中充以汞蒸气时 ， 实验发现每隔4.9伏电势差 ， 板极电流都要突降一次 。 弗兰克赫兹实验测定表明 ， 电子与汞原子碰撞时 ， 电子损失的能量严格地保持在4.9电子伏 ， 即汞原子只接收4.9电子伏的能量 。 如果在管子里充以氦气 ， 也会发生类似情况 ， 但其临界电势差约为21电子伏 。 通常认为弗兰克-赫兹实验证明原子内部结构存在分立的定态能级 ， 这个事实直接证明了汞原子具有玻尔所设想的那种"完全确定的、互相分立的能量状态" ， 是对玻尔的原子模型的第一个决定性的证据 。
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我们认为弗兰克赫兹实验至少表明三点：第一是原子内部能级是不连续的 ， 第二就是自由电子在与其他原子作用时很容易损失能量（很显然自由电子损失了能量当然会减少质量）；第三就是处于原子核束缚作用下的电子可以吸收能量 。 从微观角度来讲 ， 自由电子质量较大、内部各部分之间的结合力较小 ， 它既可以吸收光子也可以放出光子 ， 当它遇到一个在原子核静电引力束缚作用下"饥饿程度"比它大许多的电子时 ， 当然会被"掠夺"一部分质量；如果在原子核静电引力束缚作用下电子的"饥饿程度"继续增大 ， 它就会从自由电子那里"掠夺"更多的质量 ， 这也就是实验中表现出来的不同原子的临界电势差不同的根本原因 。 这个实验也在一定程度上证实了电子"质量幻数"的存在 。 原子从自由电子"掠夺"一部分质量 ， 实际上是原子核静电引力束缚作用下处于"饥饿状态"的电子从自由电子那"掠夺"一部分质量 ， 这也是我们根据大量实验事实总结出的微观粒子三大作用规律的第二条内容：微观粒子间的相互作用"满足弱肉"强食规律 ， 内部结合力大的粒子可以从内部结合力小的粒子处"掠夺"一部分质量 。
电子的"衍射条纹" 。 1927年戴维逊和革末做了一个实验 ， 该实验用一束电子束轰击一张用金属镍做成的金属箔 ， 电子会在屏幕上形成衍射条纹（明暗相间的同心圆环） ， 也就是说电子到达屏幕上的位置是不连续的 。 科学家发现X射线通过特定的晶体也会形成衍射条纹 。 由于人们普遍接受了波动理论 ， 认为X射线是电磁波 ， X射线的衍射图案就是其波动性的证明 ， 既然电子的衍射图案和X射线的衍射图案高度相似 ， 所以人们认为电子也和X射线一样具有波动性 。 从宏观上讲金属铝箔是均质的 ， 电子束通过铝箔应该不发生偏转 ， 但实际上电子束通过铝箔形成了圆环形图案 ， 至少说明两点：第一 ， 电子束在穿过铝箔时受到物质作用从而改变了原来的运动轨迹；第二 ， 电子束受到的作用力是不连续的 ， 因为如果电子束受到连续的外力作用则电子束的运动轨迹就会连续变化 ， 最终就应该在屏幕上形成一片连续的亮区 。 电子束通过铝箔形成圆环形图案的实验事实表明 ， 电子束在与铝箔作用时 ， 受到的力的作用是不连续的 。 而弗兰克-赫兹实验已经揭示了电子与原子碰撞损失的能量是不连续的 ， 与之相符 。
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电子衍射现象中到达不同条纹处的电子质量是不同的 。 我们认为电子的"衍射条纹"恰恰是电子具有特定内部结构粒子的直接实验证据 。 弗兰克赫兹实验表明 ， 自由电子与原子碰撞时会损失特定的能量（实验证实电子至少会损失4.9电子伏的能量或者21电子伏的能量） 。 假设当电子束通过金属箔时损失了4.9电子伏的能量（实质是在原子核束缚下处于饥饿状态的电子从自由电子处"掠夺"了一部分质量） ， 电子损失质量的同时其运动状态一定会发生改变而不会继续沿着原来的轨迹以直线打在屏幕上 。 在金属箔与屏幕距离一定的情况下 ， 如果一个电子与原子碰撞后损失4.9电子伏能量并以θ度偏转角打在屏幕上距离圆心2厘米处 ， 许多个损失了4.9电子伏能量的电子打在屏幕上最终将会形成半径为2厘米的圆环 。 同样的道理 ， 如果电子损失的能量为21电子伏 ， 则这样的电子与原子碰撞后偏转角度会大于θ ， 所以可能在屏幕上形成半径为6厘米的圆环；同样的道理电子还可能在屏幕上形成半径为9厘米的圆环…… ， 这样 ， 电子损失n个特定能量必将在屏幕上打出n个圆环 。 由此可见 ， 电子束通过金属箔后由于损失特定能量偏转特定的角度所以其在屏幕上的落点表现为不连续性 ， 电子束损失不同的能量就会在屏幕上形成特定的同心亮环 。 电子通过金属箔后损失相同的能量必然到达相同的圆环位置 ， 电子损失能量越大则偏离圆心就越远 ， 这一点和电子的波动性完全不沾边 ， 只能说明电子和金属箔中原子的能量交换是不连续的 。 如果自由电子损失的能量是连续变化的 ， 比如从0.01电子伏到100电子伏连续变化 ， 则电子在屏幕上的落点也是连续变化的 ， 最终屏幕上出现一片明亮区域 。 电子在与原子作用时其能量损失显示出不连续变化的特征 ， 实际上这是电子内部能极量子化（电子有特定内部结构并且存在"质量幻数"）的外在表现而不是电子波动性的外在体现 。 与光的双缝干涉现象类似 ， 电子通过双缝后会形成不同的明条纹 ， 实验已经表明到达不同明条纹处的电子能量（质量）是不同的 ， 说明电子通过金属箔到达屏幕位置并不是由几率决定的 ， 而是由电子损失的能量多少决定的 。 由此推测 ， 光子通过窄缝后到达屏幕位置也不是由几率决定的 ， 而是由光子受到的引力决定的 。
（三）X射线衍射现象 。
康普顿效应 。 1923年康普顿在研究X射线被较轻物质(石墨、石蜡等)散射时发现 ， 散射谱线中除了有波长与原波长相同的成分外 ， 还有波长较长的成分 ， 其波长的改变量与散射角有关 ， 而与入射光波长和散射物质都无关 ， 这种散射现象称为康普顿散射或康普顿效应 。 康普顿发现：散射光中除了和原波长相同的谱线外还有波长大于原波长的谱线；波长的改变量随散射角的增大而增加；对于不同元素的散射物质 ， 在同一散射角下 ， 波长的改变量相同 ， 散射光强度随散射物原子序数的增加而减小 。 康普顿散射只有在入射光的波长与电子的康普顿波长相近时散射才显著 ， 这就是选用X射线观察康普顿效应的原因 ， 而当入射光是可见光或紫外光康普顿效应并不明显 。
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康普顿认为散射光波长改变是光子和电子作弹性碰撞的结果 ， 碰撞过程同时满足动量守恒和能量守恒；若光子和外层电子相碰撞 ， 光子有一部分能量传给电子 ， 散射光子的能量减少 ， 于是散射光的波长大于入射光的波长；若光子和束缚很紧的内层电子碰撞 ， 光子将与整个原子交换能量 ， 由于光子质量远小于原子质量 ， 根据碰撞理论 ， 碰撞前后光子能量几乎不变 ， 波长不变；因为碰撞中交换的能量和碰撞的角度有关 ， 所以波长改变和散射角有关 。
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X射线经过散射后有能量损失 。 实际上康普顿效应很好地揭示了微观粒子间相互作用的"弱肉强食"规律 ， 同时也揭示了波动理论与粒子模型在处理光的干涉衍射现象的主要分歧 。 康普顿散射中 ， 光子与电子的碰撞实际上并不是弹性碰撞 ， 在这两个微观粒子碰撞的同时它们将产生质量（能量）交换 。 在康普顿散射中值得我们高度关注的是：散射光波长的改变量随散射角的增大而增加 ， 在同一散射角下 ， 波长的改变量相同 。 这一点充分说明X射线光子与物质作用后有能量损失（导致质量减小） ， 并且相同散射角下的波长改变量相同 ， 不同散射角下的波长改变量不同 ， 这说明光子与物质作用后到达不同的位置的决定因素是有其物质基础的 ， 正是因为光子损失了不同的能量从而到达不同的位置 ， 光子的运动状态改变是由碰撞中损失能量的多少决定的并不是由几率决定的 。
到达不同位置的X射线其能量损失是不同的 。 既然X射线光子与物质作用后有能量损失 ， 那么很显然可见光在反射、折射现象中光子与物质作用也会有能量变化 ， 损失相同能量的光子一定会到达相同的位置 ， 损失不同能量的光子一定会到达不同的位置 ， 光子到达位置的不同反映了光子能量损失量的不同 。 康普顿散射在一定程度上证明了可见光在与物质作用后同样会损失不同能量而到达不同的位置 。 这就为我们正确认识并用粒子模型解释牛顿环、薄膜干涉、劈尖干涉、延迟选择实验奠定了实验基础 。 同时也表明 ， 电子衍射条纹中电子到达屏幕不同位置并不是由几率决定的 ， 光子衍射条纹中光子到达屏幕不同位置并不是由几率决定的 。
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在康普顿实验中 ， 如果我们把检测系统换成一块屏幕 ， 则X射线经过散射后会在屏幕上形成明暗相间的干涉条纹 ， 并且越靠近屏幕顶部X射线光子的能量就越小（波长越长）、越靠近屏幕底部X射线光子的能量就越大 ， 充分说明X射线衍射现象中到达不同条纹的光子质量是不同的 。 既然质量不同的光子到达的位置不同 ， 并且光经过反射后会改变质量（频率） ， 这就和我们之前认为的光子经过单缝或者双缝后会改变质量（频率）相一致 ， 也使这种观点得到了应证 。
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电子"衍射"和X射线"衍射"的共同点—都有特定的能量损失 。 我们来看看电子束通过多晶铝箔的衍射现象 ， 电子束通过铝箔会发生偏转产生衍射条纹（如下图所示） ， 当然了电子束通过铝箔会发生偏转主要是由于电子与铝箔(实际上是电子与铝原子中的电子碰撞)碰撞之后发生偏转 ， 而不是引力作用引起的 。 有人看到电子束通过铝箔后形成了圆环形图案就认为电子也有波动性 ， 因为电子束形成了明暗相间的图案 ， 这种观点是非常牵强的 。 因为我们知道 ， 电子束通过铝箔后会之所以会形成圆环形图案主要原因是电子与铝原子碰撞后损失的能量是不连续的 ， 从而导致电子到达屏幕上的位置是不连续的 。 而X射线光子经过散射后也会损失特定的能量（X射线波长变长、能量变小） ， 并在屏幕上形成不连续的亮条纹 。 在电子"衍射"和X射线"衍射"实验中 ， 我们可以证明电子和X射线都损失了特定的能量 ， 正是因为它们损失特定的能量而不是损失连续的能量造成它们在屏幕上到达的区域也是不连续的 。 照此推理 ， 光子通过窄缝时在引力作用下到达屏幕上不连续的位置也是有依据的 。
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（四）光子在引力作用下能量变化也是不连续的 。 根据现有的实验事实 ， 我们知道光子通过窄缝后会在屏幕上形成不连续的亮纹 ， 光线在被宏观物体阻挡后也会在物体后面的阴影里形成不连续的亮纹 ， 所以用窄缝、小孔尺度与光波波长可比拟来解释光偏离直线传播的现象是很不靠谱的 。 否定了波动理论 ， 就只剩下微粒假说了 。 既然我们认为光子是在引力作用下发生偏转的 ， 那么宏观物体的引力作用能否强到使光子偏转呢？
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在光子通过窄缝时的确会受到缝的引力作用 ， 缝的不同位置引力合力是不同的 ， 大多数情况下光子从缝的不同位置经过时由于受到引力合力不为零光子将受到引力子的作用 ， 在这个作用下光子将产生极其微小的偏转 ， 如果在某一时刻光子同时吸收了1倍"最小吸收基数"的引力子则就会发生较大偏转（实际上这个偏转量的绝对值也是很小的） ， 从而打在屏幕上形成第一条亮纹 ， 同时吸收了2倍"最小吸收基数"的引力子就会打在屏幕上形成第二条亮纹 ， 同理第三条、第四条……第n条亮纹也是这么形成的 ， 也可以认为第一条亮纹是光子吸收引力子后的最小偏移量 。
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有人提出 ， 如果认为光子的偏转是引力作用引起的 ， 那么窄缝材质不同时屏幕上形成的衍射条纹也应该不同 ， 比如在薄纸上划出的单缝和铁片形成的单缝产生的衍射条纹就应该不同 ， 铁的密度比纸的密度大形成的引力场也更强 ， 所以对于同样的单缝 ， 铁缝形成的衍射条纹要比纸缝形成的衍射条纹宽 。 实际上这是错误的 ， 因为不论是铁缝也好纸缝也好 ， 缝中心的引力合力都是零 ， 虽然铁的密度大形成的引力场强 ， 但是缝两边的引力场同时增强并且互相抵消了 ， 因此衍射条纹的形态主要取决于缝的宽度而不是取决于形成单缝的材质密度 。 当然了 ， 如果缝两边的材质不同 ， 则形成的衍射条纹中的中央亮条纹一定不在缝的正中间 ， 如果缝左边的材质密度大则中央亮纹向左偏 ， 如果缝右边的材质密度大则中央亮纹就会向右偏 。
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最终我们有这样的结论：在光的衍射实验中 ， 影响衍射条纹的不仅仅有窄缝宽度 ， 制作窄缝的材料密度也会对衍射条纹产生影响 ， 当窄缝两侧材料不同时 ， 衍射条纹总是向材料密度较大一边偏转 。 这个结论很容易证实也很好证实 ， 实际上同样的材质密度制成的单缝 ， 如果两边材质的厚度不一样时也有类似的结论：左边材质的厚度大则中央亮纹向左偏 ， 右边材质的厚度大则中央亮纹向右偏 。 比如用同一材质制成的单缝 ， 我们把左侧加厚则中央亮纹向左偏 ， 把右侧加厚则中央亮纹向右偏 。 以上推论有待实验检测 。
也有人指出 ， 如果认为衍射现象是引力作用引起的 ， 那么该如何解释蜡烛熏黑玻璃片的衍射现象呢？如图所示 ， 我们用点燃的蜡烛熏黑玻璃 ， 此时相当于在玻璃表面涂了一层很薄很薄的碳原子涂层 ， 一般情况下可以认为碳原子涂层的厚度远远小于玻璃片的厚度 。 通常情况下可以认为玻璃是均质的 ， 由于玻璃片的厚度远远大于碳原子涂层的厚度 ， 可以认为碳原子涂层的引力作用对光子来说是微乎其微以至于几乎可以忽略不计的 。 如果认为衍射现象是引力作用引起的 ， 则当我们用刀片在熏黑的玻璃片上划出一条划痕时(相当于去掉玻璃片表面的碳原子涂层) ， 光线就可以从这条划痕通过 ， 而别的地方是不透光的 ， 激光束在穿过玻璃片上的划痕后由于玻璃片是均质的 ， 可以认为光子在经过玻璃片时受到的引力合力为零 ， 则激光速通过划痕后会在屏幕上形成一条亮纹 。 但实际上 ， 实验表明激光速通过划痕后会在屏幕上形成明暗相间的衍射条纹 ， 那么这个明暗相间的条纹是怎样形成的呢？
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如上图所示 ， 如果不考虑引力影响 ， 我们推测激光束在穿过玻璃片上的划痕后会在屏幕上形成一条亮纹 ， 但实际上这个推测是错误的 ， 这就让我们很揪心 ， 同时也为我们进一步认识光的衍射现象提供了机会 。
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如上图所示 ， 激光束通过玻璃片上的划痕后会穿过玻璃 ， 虽然可以认为玻璃是均质的但是以光子的微小尺度而言 ， 某一时刻光子受到的引力合力不为零的几率是很大的 ， 在合力不为零的引力作用下 ， 若光子能够吸收若干个引力子则光子或者向上偏转或者向下方偏转 ， 由此在屏幕上形成中央亮纹以上的第一条亮纹和中央亮纹以下的第一条亮纹 。 同样电子也可能吸收更多的引力子从而形成中央亮纹以上的第二条亮纹、第三条亮纹、第四条亮纹…… ， 中央亮纹以下的第二条亮纹、第三条亮纹、第四条亮纹……也是这样形成的 。 如果我们在玻璃片上划出多个划痕并且制成衍射光栅 ， 则激光束通过多个划痕后将在屏幕上形成多条亮纹 ， 很显然 ， 划痕越细则屏幕上形成的条纹也越窄 ， 划痕越多则通过的光子越多所以屏幕上的亮纹也就越亮 ， 这些特点完全符合衍射光栅形成的条纹规律 。
菲涅尔棱镜实验 。 菲涅耳双棱镜是由两块底面相合、顶角很小且相等的薄三棱镜构成 ， 实际上是由同一块玻璃磨制而成 。 如图 ， 单色缝光源S与双棱镜的棱脊平行(垂直于图面) ， 发出的光波经上下两棱镜折射后形成两束相干的折射光 ， 它们可以看作是从虚光源S1和S2发出 ， 在重叠区的幕上可观察到干涉条纹 ， 条纹性质与杨氏干涉条纹相同 。
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根据我们的推理 ， 光子在经过双棱镜折射时 ， 对于光子的微小尺度而言 ， 某一时刻光子受到的引力合力不为零的几率是很大的 ， 若光子能够吸收若干个"最小基数倍"的引力子则光子就会发生偏转 ， 因此光子经过双棱镜折射后同样能够在屏幕上形成不连续的亮条纹 。 当我们把双棱镜的上半部分或者下半部分用黑纸遮住时光子经过双棱镜的上半部分或者下半部分同样能够形成不连续的亮纹（明暗相间的条纹） 。 波动理论认为光经过菲涅耳双棱镜折射时光源S发出的光可以看作是从虚光源S1和S2发出的 ， 实际上我们用黑纸遮住时光子经过双棱镜的上半部分或者下半部分 ， 就形成了事实上的单光源 ， 但是这个单光源同样可以形成不连续的亮条纹（明暗相间的条纹） 。
劳埃德镜实验 。 劳埃德镜实验是让一条狭缝发出的光以掠入射角(近90度的入射角)入射到反射镜上 ， 经反射 ， 光的波阵面改变方向 ， 反射光就像是光源的虚像发出的一样 ， 两者形成一对相干光源 ， 它们发出的光在屏上相遇 ， 产生明暗相间的干涉条纹 。
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劳埃德镜实验形成的不连续的亮条纹实际上也是光子在与镜面反射时在引力作用下发生了不连续的偏转形成的 ， 实际上只要镜面足够窄 ， 光线经过镜面反射后必然形成不连续的亮纹 。
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